Часть 10. Простая теория гравитации с позиций Теслы и теоремы Мендельбаума

        Вспомним  эффекты поглощения  излучения вещестом на примере  пучка гамма квантов.

       Интенсивность J пучка измеряется энергией, переносимой гамма-квантами в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную пучку. Уменьшение интенсивности J в зависимости от толщины слоя вещества происходит по экспоненциальному закону:

                                                   J = J_o e ^{− μx}           (1)

 Где Jo - начальная интенсивность пучка;

        J - интенсивность пучка после прохождения слоя вещества толщиной х;

        μ - коэффициент поглощения, зависящий от свойств вещества и энергии гамма-квантов.

                                                                             

       Из формулы видно, что при толщине слоя вещества Х, равной  μ, интенсивность пучка убывает в е раз (е=2,72). Ослабление пучка обусловлено тремя основными процессами взаимодействия гамма-квантов с веществом:

1. Фотоэффектом (ослабление характеризуется коэффициентом   μф )

2. Рассеянием гамма-квантов на свободных электронах - эффект Комптона (ослабление характеризуется коэффициентом        μк ).

3. Рождением пар "электрон - позитрон" (ослабление характеризуется коэффициентом                  μn ).

       Полный коэффициент ослабления может быть представлен в виде:

                                                  μ = μф + μк + μп       (2)    

      Все эти коэффициенты пропорциональны массе вещества, поэтому часто вводятся так называемые массовые коэффициенты ослабления μρ

     Мы не будем изобретать  велосипед,  и  в дальнейшем для излучений, равномерно поглощаемых по объему тела (линейное приближение – близкая к линейной часть экспоненты  при высокой проникающей способности излучения) примем , что при прохождении излучения через вещество поглощаемая энергия пропорциональна массе.

       Настоящая Часть 10 является продолжением работы, выполненной в Части 9 и подобна ей по постановке задачи и технологии решения с той лишь разницей, что в настоящей работе рассмотрено взаимодействие частиц между собой и с внешними источниками на частотах, где (в отличие от варианта, рассмотренного в Части 9) поглощение  энергии осуществляется по всему объему тела, а не на поверхности. В связи с этим оказалось удобнее иметь дело не с плотностью потока энергии Е₀,  а с плотностью энергии W_0.

      Возьмем  систему из двух частиц, расположенную в поле с плотностью энергии от внешнего источника W₀  в  месте расположения частиц N1 и N2. Пусть m_1,2 - масса ρ_1,2 -плотность вещества частиц N1  и N2.

      Поскольку на сверхнизких частотах  велика прозрачность материалов, введем понятие  эквивалентной массы и эквивалентного объема:  это такие фиктивные параметры, v₁=v/μ  и m₁=m/μ , μ<1   при использовании в расчетах которых можно считать поглощение  полным, (линейная часть экспоненты поглощения), а потом в конце расчета можно снова перейти к реальным параметрам. 

       Подобно подходу к решению задачи, использованному в Части 9, составим баланс энергий для  частиц.

       Точно так же как и в Части 9, разделим задачу на две   параллельных (это возможно благодаря  ее аддитивности и линейности нашего приближения). В одной из частей рассматривается действие внешнего потока сначала на вторую частицу (часть отраженного потока при этом попадает на первую частицу), а во второй задаче сначала рассматривается взаимодействие внешнего потока с первой частицей и последующее отражение части энергии   на вторую.

     Расшифруем  использование  ниже индексов.  Цифры 2 и1 за скобкой - номер частицы, первой взаимодействующей с внешним потоком. Индекс «0» на втором месте соответствует параметрам взаимодействия со внешним источником. Индекс 1,2  на первом месте – номер частицы, индекс 1 – на втором месте  соответствует первому циклу. Циклом называем  однократный двухсторонний энергообмен между частицами в одной  из двух последовательности.

     Итак, рассмотрим баланс энергий.

     Первая последовательность:

• ·                                 приходит на N2  от внешнего источника

Е₂=W₀*v_2э  = Е_и(2,0)2 +Е_к(2,0)2 , (3)  

• ·                                 уходит c N2

Е_и(2,0)2 = Е₂- Е_к(2,0)2  = W₀ *v_2э–m₂ΔV_(2,0)2²/2 ,   (4)

• ·                                 приходит на N1 с N2

     Для того, чтобы получить величину  зависимости плотности энергии в точке N1 если   в качестве источника выступает частица N2  используем поглощающий параметр  среды между частицами μ0 и экспоненциальную зависимость  вида (1) Формула справедлива для пучков или для плотностей потоков энергии. Чтобы получить плотность потока энергии от источника N2  на расстоянии R  разделим всю  излучаемую энергию на площадь сферы радиусом R. Тогда плотность   потока энергии, которую обозначим E_R

E_R= Е_и(2,0)2  /(4R²π)                                           (5)

Внесем поправку на поглощение в среде между частицами получим

E_{R μ0}= Е_и(2,0)2  /(4R²π)* e ^{− μ0*R} ,                     (6)

 Но, как известно   для определения энергии телом в известном потоке  энергии  при равномерном поглощении по объему (линейная часть экспоненты)  справедлива формула   

 Ф  = m_1*μ_ρF    _,                                                                 (7)

где μ_ρ –массовый коэффициент поглощения, Ф – поглощенная энергия, F -  плотность потока энергии.

   Тогда

Е_(1,1)2 = m₁*μ_ρ1  Е_и(2,0)2  /(4R²π)* e ^{− μ0*R}            (8)

•                                  уходит c N1

Е_и(1,1)2= Е _(1,1)2  - Е_к(1,1)2 = Е_к11 К_и1/ (1-К_и1)           (9)

    Вторая последовательность. Если рассмотрение начнем с облучения частицы N1, получим аналогично:  

• ·                                 приходит  на N1 от внешнего источника

Е₁= Е_и(1,0)1 +Е_к(1,0)1= W₀*v_1э                                  (10)

• ·                                 уходит c N1

Е_и(1,0)1 = Е₁- Е_к(1,0)1  = v_1э*W₀ –m₁ΔV_(1,0)1²/2  (11)

• ·                                 приходит на N2 с N1

Е_(2,1)1 = = Е_и(1,0)1/( R²πr₁)* v_2э                         (12)

• ·                                 уходит c N2                 

Е_и(2,1)1= Е _(2,1)1  - Е_к(2,1)1                                  (13)

     Обозначим

 К_к2≡  Е_к(2,0)/ Е ₂                                                                     (14)

и назовем эту величину  коэффициентом Кинетической энергии  - это  есть доля приходящей на частицу энергии, преобразуемая в кинетическую,  и эта величина для (каждой) частицы  пусть будет  постоянна .  Аналогично  обозначим

К_и2≡Е_и(2,1)/ Е ₍₂₁₎                         (15)

 и назовем эту величину  коэффициентом излучения  -  это есть доля приходящей на частицу энергии, преобразуемая в излучение, равномерное во все стороны,  и эта величина для (каждой) частицы  пусть будет  постоянна . 

    Легко видеть, что для каждой частицы справедливо равенство типа (неизменность внутреннего состояния, температуры, химического состава, фазового состояния мы декларируем нахождением в поле длительное время без изменений).

 К_и2+ К_к2  =1.                               (16)

       Такие же коэффициенты введем для первой частицы.

       Далее, несколько видоизменим (3) и (4).

Е₂= Е_и(2,0) +Е_к(2,0) = Е_и(2,0) + К_к2 Е₂                         (17)

Е_и(2,0) =(1- К_к2) Е₂                                                              (18)

       Тогда приход на частицу N1 из (8):   

Е_(1,1)2 = m₁*μ_ρ1  Е_и(2,0)2  /(4R²π)* e ^{− μ0*R} = m₁*μ_ρ1  v_2э*W₀К_и2 /(4R²π)* e ^{− μ0*R}            (19)

       Уход энергии с частицы N1  с подстановкой Е_(1,1) = Е_к1/ К_к1   будет иметь вид:

Е_и(1,1) =Е_(1,1) *К_и1   = Е_к1/ К_к1 *К_и1                 (20)

      Можно получить  аналогичные уравнения из второй половины энергетического баланса  - уравнений (10)-(13).  Причем важными для баланса  частицы N1 будут две составляющая: начальное облучение Е₁ и излучение Е_и(1,0). Из (10)  получим :

Е₁= Е_и(1,0)1 +Е_к(1,0)1=W₀*v_1э   = Е_и(1,0) + m₁ΔV_(1,0)1²/2           (21) 

Е_и(1,0) =(1- К_к1) Е₁                         (22) 

        Однако заметим, что сила и, соответственно, скорость  от действия Е₁  описанного выражением (18) будет направлена по направлению не  по прямой, соединяющей N1 и N2, которое нас интересует, а по направлению потока градиента W₀ .

        Чтобы не иметь проблем с проекциями сил на направление оси, проходящей через частицы, так же как и в части 9 рассмотрим вариант, когда и внешний  генератор W и частицы N1 и N2  расположены на одной прямой (например, генератор W расположен между частицами-телами)

     В этом случае уравнение баланса для частицы N1  состоит из  составляющих частей: (19) – приход, (20)- уход,  (21) – приход, (22) – уход   и имеет   вид

Е_{к (1,1)}  =  Е_{(1,1)2- 19}- Е_{и(1,1)2- 20} +(Е_и(1,0)1 +Е_к(1,0)1) _-21- Е_{и(1,0)1 -22}    (23)

Е_{к (1,1)}  = (m₁*μ_ρ1  v_2э*W₀К_и2 /(4R²π)* e ^{− μ0*R})₁₉ - (Е_к11 К_и1/ (1-К_и1)) ₂₀+

+ (m₁ΔV_(1,0)1²/2 )_21-22   (24)

    Легко видеть, что член уравнения    m₁ΔV_(1,0)1²/2 соответствует влиянию источника непосредственно на частицу N1 и вектор  скорости    ΔV будет направлен вдоль градиента поля источника . Нас же интересует  пока только взаимодействие частиц между собой. Поэтому удалим из уравнения член     m₁ΔV_(1,0)1²/2  и продолжим рассмотрение..   

Откуда

Е_{к (1,1)} +Е_к11 К_и1/ (1-К_и1)= m₁*μ_ρ1  v_2э*W₀К_и2 /(4R²π)* e ^{− μ0*R}    (25)

Е_{к (1,1)} =   (1-К_и1)/(1+ К_и1)W₀[m₁*μ_ρ1  v_2э*К_и2 /(4R²π)* e ^{− μ0*R}]    (26)

 И при v_2э = v₂* μ_ρ2=m_{2 /}ρ_{2 *} μ_ρ2 с  учетом того, что для вакуума и воздуха показатель экспонененты близок к нулю, т.е. сама она близка к единице, получим конечную формулу:

 Е_{к (1,1)} =   W₀ *[ μ_ρ1*μ_{ρ2 /}ρ₂*1/ π* ¼ * К_и2 (1-К_и1)/(1+ К_и1)] * m₁ m₂/R²   (27)

    Отметим, что в квадратных скобках только постоянные коэффициенты и параметры материалов взаимодействующих частиц, в общем случае зависящие от частоты.

     Полученная энергия есть способность  частицы N1 произвести работу в направлении частицы N2.  Энергия - есть способность производить работу и пропорциональна действующей силе (коэффициентом служит  расстояние)

      Основной вывод.  Между любыми двумя телами, находящимися в стационарном  состоянии в мультичастотном электрическом  поле,  в котором поглощение энергии  осуществляется равномерно по всему объему,  реально действует сила притяжения или отталкивания, которую можно посчитать и которая в частном случае может быть по направлению перпендикулярна действующему на систему внешнему полю. Причем энергия взаимодействия   тел и естественно, сила, приложенная к телам, пропорциональная  произведению их масс  и обратно пропорциональная расстоянию между телами. Сила действия при этом не зависит от  электрического заряда тел. Таким образом, взаимодействие носит  не электрический характер. Вот теперь  - поздравляю, можно сказать, что мы вывели  выражение подобное  Закону Всемирного тяготения для двух тел, находящихся в естественном изменяющемся с  каким-то набором  частот  электрическом поле. В качестве излучателей  сверхнизкочастотных полей (критерий – поглощение равномерно по объему для всех тел и материалов) выступают все (звезды и другие) объекты вселенной.  Теперь рассмотренный процесс вполне логично назвать гравитационным. Выведенная формула  точно действует для тел из неизменных материалов при изменении  их масс и расстояния между ними. Для того, чтобы убедиться, что формула действует для одинаковых масс и расстояний при изменении материалов тел, необходимо рассмотреть параметры материалов, входящие в коэффициент пропорциональности (в формуле в квадратных скобках) и перейти от коэффициентом поглощения  к коэффициентам ослабления на один атом. Запланируем эту работу на будущее и будем надеяться, что расчеты коэффициента пропорциональности приведут к получению практической константы для разных материалов.

    От  величины W₀  можно  перейти к напряженности электрического поля   W₀=(ε₀E²)/2,  Где Е- напряженность  электрического  поля ( в нашем случае – измеряемый естественный природный фон переменного электрического поля за вычетом постоянной составляющей, которая не участвует в  рассматриваемых мультичастотных процессах), а  ε₀ -электрическая постоянная, получаем. Отметим, что и E  - тоже практически постоянная величина. Тогда

Е_{к (1,1)} =   [ε₀E² μ_ρ1*μ_{ρ2 /}ρ₂*1/(8 π) * К_и2 (1-К_и1)/(1+ К_и1)] * m₁ m₂/R²   (27)

      Таким образом, полученный аналог Закона Всемирного Тяготения не только дает право на заголовок настоящей статьи, но и позволяет утверждать, что гравитационные поля имеют  электродинамические  косвенные причины  возникновения  и являются проявлением многократных отражений  между телами электродинамического мультичастотного поля сверхнизкой частоты от естественных источников во вселенной (звезды и другие объекты).
8 апреля 2010 года 9-00 мос. время